散射角（scattering angle）是物理学中描述入射粒子或波与靶物质相互作用后运动方向改变程度的参数，定义为散射后粒子的出射方向与入射方向之间的夹角。在经典力学框架下，该角度可通过弹性碰撞模型推导得出：
$$ theta = 2arctanleft( frac{q_1q_2}{4pivarepsilon_0 b m v} right) $$
其中$b$为碰撞参数，$v$为入射速度，$m$为粒子质量，$q_1q_2$为相互作用电荷量。根据量子力学理论，散射角分布与微分截面直接相关，该现象在卢瑟福散射实验中得到经典验证（参考：费曼物理学讲义第二卷）。
在应用领域，美国国家标准与技术研究院（NIST）将散射角测量作为材料表征的重要手段，特别是在X射线衍射和电子显微镜分析中。国际纯粹与应用物理联合会（IUPAP）建议采用实验室坐标系和质心坐标系两种参考系进行角度换算，这对高能物理实验设计具有指导意义。
该参数的精确测定对多个学科产生关键影响：
英国物理学会《Journal of Physics D》最新研究指出，非对称散射角分布可作为新型拓扑材料鉴别的特征参数。对于电磁波散射，IEEE标准145-1993明确定义了散射角在雷达截面计算中的基准地位。
散射角是物理学中描述散射现象的关键参数，指散射粒子或光子的运动方向与入射方向之间的夹角，通常用符号$theta$表示。以下是详细解释：
在经典散射模型中，散射角$theta$可通过几何关系和能量守恒推导。例如卢瑟福散射公式中，散射角与碰撞参数$p$的关系为： $$ tanleft(frac{theta}{2}right) = frac{k}{2E_0 p} $$ 其中$k$为常数，$E_0$为入射粒子能量。
散射角的具体分析常依赖散射类型：弹性散射（如瑞利散射）中能量不变，非弹性散射（如拉曼散射）中能量变化与散射角相关。相关实验需结合散射角分布函数进行统计计算。
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